Aislante de Mott

tipo de aislante

Los aislantes de Mott son una clase de materiales que deberían conducir la electricidad según la teoría de bandas convencional, pero al medirlos son aislantes (particularmente a bajas temperaturas). Este efecto es debido a interacciones electrón-electrón, que no se consideran en teoría de bandas convencional.

La banda prohibida en un aislante de Mott está entre bandas del mismo carácter, como carácter 3d, mientras que la banda prohibida en los aislantes de transferencia de carga están entre estados anión y catión,[1]​ como entre una banda 2p del O y una 3d del Ni en el NiO. [2]

HistoriaEditar

Aunque la teoría de bandas en sólidos había tenido mucho éxito describiendo varias propiedades eléctricas de materiales, en 1937 Jan Hendrik de Boer y Evert Johannes Willem Verwey señalaron que una variedad de óxidos de metales de transición predichos como conductores por la teoría de bandas (ya que tienen un número impar de electrones por celda unidad) son en realidad aislantes.[3]Nevill Mott y Rudolf Peierls predijeron más tarde en el mismo año que esta anomalía podía explicarse incluyendo interacciones entre electrones.[4]

En 1949, en particular, Mott propuso un modelo para el NiO como aislante, donde la conducción está basada en la fórmula[5]

(Ni2+O2−)2 → Ni3+O2− + Ni1+O2−.

En esta situación, la formación de una brecha energética que evita la conducción puede entenderse como la competición entre el potencial de Coulomb U entre electrones 3d y la integral de transferencia t de electrones 3d entre átomos vecinos (la integral de transferencia es parte de la aproximación de enlace fuerte). La brecha energética total resultante es

Egap = U − 2zt,

donde z es el número de primeros vecinos.

En general, los aislantes de Mott ocurren cuando el potencial de Coulomb repulsivo U es lo bastante grande para crear una brecha energética. Una de las teorías más sencillas de aislantes de Mott es el modelo de Hubbard de 1963. El paso de metal a islante de Mott según aumenta U se puede predecir con la llamada teoría de campo medio dinámico.

MottismoEditar

Mottismo denota la característica adicional, además del orden antiferromagnético, necesaria para describir completamente un aislante de Mott. En otras palabras, se puede decir que

orden antiferromagnético + mottismo = aislante de Mott

Así, el mottismo aglutina todas las propiedades de los aislantes de Mott que no pueden atribuirse simplemente al antiferromagnetismo.

Existen propiedades de Mott, obtenidas por observaciones tanto experimentales como teóricas, que no pueden atribuirse al antiferromagnetismo y por tanto constituyen mottismo. Estas incluyen

AplicacionesEditar

Los aislantes de Mott son de interés creciente en investigación avanzada en física, y aún no se entienden completamente. Tienen aplicaciones en heteroestructuras magnéticas de lámina delgada y en superconductividad de alta temperatura, por ejemplo.[12]

Esta clase de aislantes pueden convertirse en conductores cambiando algunos parámetros como la composición, presión, tensión, voltaje o campo magnético. Este efecto se conoce como transición de Mott y se puede usar para construir transistores de efecto campo, interruptores y dispositivos de almacenamiento más pequeños que con materiales convencionales.[13][14][15]

Véase tambiénEditar

ReferenciasEditar

  1. «lecture slides». Archivado desde el original el 29 de marzo de 2018. Consultado el 11 de diciembre de 2018. 
  2. «Character of Holes in LixNi1−xO2». Physical Review Letters 62 (2): 221-224. 1987. Bibcode:1989PhRvL..62..221K. PMID 10039954. doi:10.1103/PhysRevLett.62.221. 
  3. «Semi-conductors with partially and with completely filled 3d-lattice bands». Proceedings of the Physical Society 49 (4S): 59. 1937. Bibcode:1937PPS....49...59B. doi:10.1088/0959-5309/49/4S/307. 
  4. «Discussion of the paper by de Boer and Verwey». Proceedings of the Physical Society 49 (4S): 72. 1937. Bibcode:1937PPS....49...72M. doi:10.1088/0959-5309/49/4S/308. 
  5. «The basis of the electron theory of metals, with special reference to the transition metals». Proceedings of the Physical Society 62 (7): 416. 1949. Bibcode:1949PPSA...62..416M. doi:10.1088/0370-1298/62/7/303. 
  6. Philip Phillips, "Mottness", https://arxiv.org/abs/cond-mat/0702348
  7. M. B. J. Meinders, H. Eskes, and G. A. Sawatzky, Phys. Rev. B 48 3916 (1993)
  8. Robert G. Leigh, Philip Phillips, and Ting-Pong Choy, "Hidden Charge 2e Boson in Doped Mott Insulators: Field Theory of Mottness", to be published in Phys. Rev. Lett., https://arxiv.org/abs/cond-mat/0612130v3 (2007)
  9. Ting-Pong Choy, Robert G. Leigh, Philip Phillips, and Philip D. Powell, "Exact Integration of the High Energy Scale in Doped Mott Insulators", https://arxiv.org/abs/0707.1554
  10. Tudor D. Stanescu, Philip Phillips, and Ting-Pong Choy, "Theory of the Luttinger surface in doped Mott insulators", Phys. Rev. B 75 104503 (2007)
  11. Tudor D. Stanescu and Philip Phillips, "Pseudogap in Doped Mott Insulators is the Near-neighbour Analogue of the Mott Gap", Phys. Rev. Lett. 91, 017002 (2003), https://arxiv.org/abs/cond-mat/0209118
  12. «How Cooper pairs vanish approaching the Mott insulator in Bi2Sr2CaCu2O8+δ». Nature 454 (7208): 1072-1078. 28 de agosto de 2008. Bibcode:2008Natur.454.1072K. PMID 18756248. doi:10.1038/nature07243. 
  13. Newns, Dennis (2000). "Junction mott transition field effect transistor (JMTFET) and switch for logic and memory applications". http://www.google.com/patents/US6121642
  14. «Correlated Electron Materials and Field Effect Transistors for Logic: A Review». Critical Reviews in Solid State and Materials Sciences 38 (4): 286-317. 1 de enero de 2013. Bibcode:2013CRSSM..38..286Z. ISSN 1040-8436. doi:10.1080/10408436.2012.719131. 
  15. «A heterojunction modulation-doped Mott transistor». Applied Physics Letters 110: 084503. 18 de octubre de 2011. Bibcode:2011JAP...110h4503S. doi:10.1063/1.3651612. 

BibliografíaEditar