Barrera de potencial

Square potential.png

En mecánica cuántica, la barrera de potencial finita es un problema modelo mono-dimensional que permite demostrar el fenómeno del efecto túnel. Para ello se resuelve la ecuación de Schrödinger independiente del tiempo para una partícula que incide sobre una barrera de potencial.

Características del movimientoEditar

Desde el punto de vista clásico, si la energía de la partícula es menor que la barrera siempre será reflejada, es decir, rebotada. Mientras que si la energía es mayor que la de la barrera siempre la pasará.

El comportamiento cuántico esperado es muy diferente del clásico. De hecho sucede que cuánticamente hay siempre una probabilidad finita de que la partícula "penetre" la barrera y continúe viajando hacia el otro lado, incluso cuando la energía de la partícula es menor que la de la barrera. La probabilidad de que la partícula pase a través de la barrera viene dada por el coeficiente de transmisión, mientras que la probabilidad de que la partícula sea reflejada viene dada por el coeficiente de reflexión.

DeducciónEditar

La ecuación de Schrödinger independiente del tiempo en una dimensión es

 

donde   es el Hamiltoniano,   es la constante de Planck reducida,   es la masa de la partícula,   es la energía de la partícula y

 
Colisión de una partícula con una barrera de potencial finito de altura  . Se indican las amplitudes y sentido (hacia la derecha y hacia la izquierda) de las ondas. Se representan en rojo aquellas ondas usadas para obtener las amplitudes de las ondas reflejadas y transmitidas. En la ilustración se considera el caso  .

(1) 

es la barrera de potencial de altura   y anchura  .

(Una forma más elegante de expresar el potencial es en función de la función escalón de Heaviside, definida por  . Entonces, el potencial se expresa como  ). Con esta elección del origen de coordenadas, la barrera se encuentra entre   y  . Sin embargo, es posible cualquier otra elección del origen de coordenadas sin que cambien los resultados.

La barrera divide el espacio en tres zonas, correspondientes a  . En cada una de estas zonas el potencial es constante, lo que significa que la partícula es cuasi-libre. Así, la solución general se puede escribir como una superposición de ondas moviéndose hacia la derecha y hacia la izquierda. Para el caso en el que la partícula tiene una energía menor que la de la barrera ( ), tendremos

(2) 

donde el número de ondas está relacionado con la energía

(3) 

La relación entre los coeficientes   se obtiene de las condiciones de contorno de la función de onda en   y  . Así, las condiciones de continuidad de la función de onda y de su primera derivada se expresan como:

(4) 

Teniendo en cuenta la expresión de la función de onda, las condiciones de contorno imponen las siguientes relaciones entre los coeficientes

(5) 

Coeficiente de transmisiónEditar

  El coeficiente de transmisión se define como la relación entre el flujo o densidad de corriente de la onda transmitida y el flujo de la onda incidente. Se utiliza habitualmente para obtener la probabilidad de que una partícula pase a través de una barrera por efecto túnel. Así.

 

donde jincidente es la densidad de corriente en la onda que incide antes de alcanzar la barrera y jtransmitida la densidad de corriente en la onda transmitida al otro lado de la barrera.

La densidad de corriente asociada con la onda plana incidente es

 

mientras que la asociada con la onda plana transmitida

 

De esta forma, el coeficiente de transmisión se obtiene de la relación entre los cuadrados de las amplitudes de las ondas incidente y transmitida

 

Es interesante presentar una expresión aproximada para el coeficiente de transmisión para el caso en el que la energía de la partícula   es menor que la de la barrera  . Para ello consideremos una barrera con una anchura   grande. Si  , el coeficiente   tenderá a cero para compensar que la exponencial   tiende a infinito. Así, la condición de continuidad de la función de onda en   se expresa en este caso simplificado como

 

De esta manera, si  , el coeficiente de transmisión depende de la anchura de la barrera   de forma exponencial

 

Para obtener la dependencia con la energía, tenemos que resolver el sistema de ecuaciones (5), con el fin de relacionar   con  .

 

Así,

 

Soluciones exactasEditar

 

 Editar

En este caso  

 

 Editar

En este caso  

 

ReferenciasEditar

  • Claude Cohen-Tannoudji; Bernard Diu et Frank Laloë (1977). Mécanique quantique, vol. I et II. Paris: Collection Enseignement des sciences (Hermann). ISBN 2-7056-5767-3. 

Enlaces externosEditar