Ecuación de Saha

La ecuación de ionización de Saha, también conocida como ecuación de Saha-Langmuir, es una expresión que relaciona el estado de ionización de un elemento con la temperatura y la presión.

Fue obtenida por vez primera en 1920 por el astrofísico indio Meghnad Saha (1893–1956) y más tarde (1923) por Irving Langmuir.

Introducción

Según la teoría atómica, el número de especies de un átomo depende de la cantidad de protones en su núcleo. Por ejemplo, el helio que tiene dos protones cuenta con tres especies: HeI (neutro), HeII (una vez ionizado) y HeIII (helio dos veces ionizado).

La ecuación de Saha calcula la cantidad de especies a partir de la densidad, la temperatura y la composición química de un gas. Asume la hipótesis de equilibrio termodinámico y tiene en cuenta las interacciones por impacto electron-ion, pero no considera explícitamente la fotoionización. Así, permite calcular las cantidades de cada ion y de electrones libres en el sistema.

Idea física

Un gas compuesto por diversos átomos: hidrógeno, helio, carbono, etc. se encuentran a cierta temperatura T, cada átomo tiene a su vez electrones en diferentes niveles cuánticos. Cuando el sistema se encuentra en equilibrio, la cantidad de electrones que caen en el potencial de un átomo es igual a la cantidad de electrones que son expulsados del potencial atómico.

La tasa de interacción electrón-ion depende de la distribución de velocidades de Maxwell mientras que las poblaciones de niveles energéticos de cada especie depende de la ecuación de Boltzmann, este par de ecuaciones depende de la temperatura del sistema y debido a la suposición de equilibrio termodinámico las temperaturas son iguales.

Al poblar los niveles energéticos con la distribución de Boltzmann y calcular la tasa de interacción de electrones asumiendo una distribución de velocidades de Maxwell, se llega a la ecuación de Saha.

Calculando especies con la ecuación de Saha

La ecuación de Saha permite calcular la cantidad de partículas en cada una de las especies iónicas y de electrones en un gas formado por un solo elemento. Para resolver numéricamente, la ecuación de Saha se puede escribir [1]:

${\frac {n_{(i+1)}}{n_{i}}}={\frac {2}{n_{e}}}{\Bigl (}{\frac {{\mathcal {Z}}_{(i+1)}}{{\mathcal {Z}}_{i}}}{\Bigr )}\left({\frac {1}{\lambda ^{3}}}\right)\exp {{\Bigl (}-{\frac {\xi _{i}}{k_{B}T}}{\Bigr )}}$

Símbolo	Nombre	Unidad	Fórmula
$n_{(i+1)}$	Densidad numérica de la especie "i+1"
$n_{i}$	Densidad numérica de la especie "i"
$n_{e}$	Densidad numérica de electrones
${\mathcal {Z}}_{i}$	Función de partición para la misma especie "i"
$\xi _{i}$	Energía de ionización de la especie "i"	eV	$\xi _{i}=\epsilon _{(i+1)}-\epsilon _{i}$
$\epsilon$	Energía requerida para remover "i" electrones de un átomo neutro, creando un ion de nivel "i"	eV
$\lambda$	Longitud de onda térmica de De Broglie	m	$\lambda ={\sqrt {\frac {h^{2}}{2\pi m_{e}\ k_{B}T}}}$
$m_{e}$	Masa del electrón	eV / c2
$c$	Velocidad de la luz	m / s
$h$	Constante de Planck	eV s
$k_{B}$	Constante de Boltzmann	eV / K
$T$	Temperatura	K

Tomando los valores correspondientes, la ecuación de Saha puede reducirse a una expresión práctica:

$f_{i}(T,n_{e})=\log {\frac {n_{(i+1)}}{n_{i}}}$

$f_{i}(T,n_{e})=-0.1761-\log {P_{e}}+\log {\frac {{\mathcal {Z}}_{(i+1)}}{{\mathcal {Z}}_{i}}}+2.5\log {T}-\xi _{i}{\frac {5040}{T}}$

donde $P_{e}$ es la presión electrónica de un gas ideal:

$P_{e}=n_{e}\ k_{B}T$

Símbolo	Nombre
$P_{e}$	Presión electrónica

Calculando especies de un gas de Hidrógeno-Helio

Para calcular las especies de un gas de Hidrógeno-Helio (HI, HII, HeI, HeII, HeIII, n_e) se tiene que cumplir el siguiente conjunto de ecuaciones (se considera que no hay reacciones entre el H y el He):

${\begin{array}{lcl}n_{HII}=10^{f_{HI}(T,n_{e})}n_{HI}\\n_{HeII}=10^{f_{HeI}(T,n_{e})}n_{HeI}\\n_{HeIII}=10^{f_{HeII}(T,n_{e})}n_{HeII}\\n_{HI}+n_{HII}=n_{H}\\n_{HeI}+n_{HeII}+n_{HeIII}=n_{He}\\n_{HII}+n_{HeII}+2n_{HeIII}=n_{e}\end{array}}$

Símbolo	Nombre
$f_{i}(T,n_{e})$	Ecuación de Saha para la especie "i"
$n_{H}$	Hidrógeno total
$n_{He}$	Helio total

Este conjunto de ecuaciones se resuelve simultáneamente y de manera iterativa, con la condición de que la carga neta del sistema permanezca constante. Para una dada temperatura electrónica y una dada concentración total de gas, imponer la condición de equilibrio de ionización-recombinación colisional por impacto electrónico permite determinar el grado de ionización parcial de cada gas componente y la concentración electrónica [2].

Para obtener un resultado análogo, correspondiente al equilibrio de ionización-recombinación por fotoionización, deben expresarse las tasas de fotoionización-fotorecombinación, relacionadas con la densidad de flujo de la radiación incidente y su espectro [3].

Referencias

[1] Zel'dovich, Ya. B. and Raizer, Yu. P. - "Physics of Shock Waves and High-Temperature Hydrodynamic Phenomena", Vol. I, Academic Press (1966).

[2] Sherar, A, et. al. "Experimental and Numerical Study of a Pulsed Cold Discharge", Physica Scripta, Vol. 47, 579-584 (1993).

[3] Adal Mesa Delgado, "Distribución de las condiciones físicas y abundancias químicas en regiones H II a pequeñas escalas angulares" , Tesis doctoral, I.S.B.N.: 978-84-7756-998-5 (2011).

• Datos: Q631222