Diferencia entre revisiones de «Usuario:Jorgealda/OscilacionesNeutras»

 
* En el resto de casos sí se observa oscilación. Por ejemplo, en el caso de los neutrinos solares <math>x/{{\lambda }_{osc}}\gg 1</math> y para la observación de neutrinos producidos en una planta nuclear desde un laboratorio a unos kilómetros, <math>x\sim {{\lambda }_{osc}}</math>.
 
=== Oscilación y desintegración de kaones neutros ===
=== Neutral Kaon Oscillation and Decay ===
{{Main|Kaon}}
 
==== CPViolación violationde CP throughsolo mixingpor onlymezcla ====
TheEl 1964artículo paperde 1964 byde Christenson ''et al.''<ref name=":6">{{cite journal |last=Christenson |first=J. H. |last2=Cronin |first2=J. W. |last3=Fitch |first3=V. L. |last4=Turlay |first4=R. |date=1964 |title=Evidence for the 2π Decay of the K{{su|b=2|p=0}} Meson |journal=[[Physical Review Letters]] |volume=13 |issue=4 |pages=138–140 |bibcode=1964PhRvL..13..138C |doi=10.1103/PhysRevLett.13.138 |doi-access=free}}</ref> providedproporcionó experimentalevidencias evidencede ofla violación de CP violationen inel thesistema neutralde Kaonlos systemkaones neutros. TheEl so-calledkaón long-livedde vida Kaonlarga (CP = −1) decayedse intodesintegra twoen pionsdos piones (CP = (−1)(−1) = 1), therebypor violatingtanto CPviolando conservationla conservación de CP.
 
<math>\left| {{K}^{0}} \right\rangle</math> andy <math>\left| {{{\bar{K}}}^{0}} \right\rangle</math> beingson thelos strangenessautoestados eigenstatesde [[Extrañeza (withfísica)|extrañeza]], eigenvaluescon autovalores +1 andy -1−1 respectively)respectivamente, they energylos eigenstatesautoestados are,de energía son
 
<math>\left| K_{^{1}}^{0} \right\rangle =\frac{1}{\sqrt{2}}\left( \left| {{K}^{0}} \right\rangle +\left| {{{\bar{K}}}^{0}} \right\rangle \right)</math> and,
<math>\left| K_{2}^{0} \right\rangle =\frac{1}{\sqrt{2}}\left( \left| {{K}^{0}} \right\rangle -\left| {{{\bar{K}}}^{0}} \right\rangle \right)</math>.
 
Estos estados también son autoestados CP con autovalores +1 y −1 respectivamente. En el caso de que CP se hubiese conservado, se esperaba que:
These two are also CP eigenstates with eigenvalues +1 and −1 respectively. From the earlier notion of CP conservation (symmetry), the following were expected:
* BecauseDado que <math>\left| K_{^{1}}^{0} \right\rangle</math> hastiene aun CPautovalor eigenvaluede ofCP +1, itpuede candesintegrarse decayen todos twopiones, pionso oren withtres apiones propercon choiceuna ofcombinación angular momentum,de tomomentos threeangulares pionsadecuada. However,La thedesintegración twoa piondos decaypiones is aes lotmucho moremás frequentfrecuente.
* <math>\left| K_{2}^{0} \right\rangle</math> havingtiene aun CPautovalor eigenvaluede CP −1, cansolo decaypuede onlydesintegrarse toa threetres pionspiones andy nevernunca toa twodos.
SinceComo thela twodesintegración piona decaydos ispiones muches fastermucho thanmás therápida threeque la desintegración a piontres decaypiones, <math>\left| K_{^{1}}^{0} \right\rangle</math> wasrecibía referredel tonombre asde thekaón short-livedde Kaonvida corta <math>\left| K_{S}^{0} \right\rangle</math>, andy <math>\left| K_{2}^{0} \right\rangle</math> ascomo theel long-livedkaón Kaonde vida larga <math>\left| K_{L}^{0} \right\rangle</math>. TheEl 1964experimento experimentde showed1964 thatdemostró que, contraryen tocontra whatde waslo expectedprevisto, <math>\left| K_{L}^{0} \right\rangle</math> couldpodía decaydesintegrarse toen twodos pionspiones. ThisEsto impliedimplicaba thatque theel longkaón livedde Kaonvida cannotlarga beno purelypodía thecorresponder CPcon eigenstateel autoestado de CP <math>\left| K_{2}^{0} \right\rangle</math>, butsino mustque containdebía acontener una smallpequeña admixturecomponente ofde <math>\left| K_{^{1}}^{0} \right\rangle</math>, therebypor lo que no longerera beingautoestado ade CP eigenstate.<ref name=":5" /> SimilarlyDel mismo modo, theel short-livedkaón Kaonde wasvida predictedcorta todebía havecontener auna smallpequeña admixturecomponente ofde <math>\left| K_{2}^{0} \right\rangle</math>. ThatEsto is,es
 
<math>\left| K_{L}^{0} \right\rangle =\frac{1}{\sqrt{1+{{\left| \varepsilon \right|}^{2}}}}\left( \left| K_{2}^{0} \right\rangle +\varepsilon \left| K_{1}^{0} \right\rangle \right)</math> and,
<math>\left| K_{S}^{0} \right\rangle =\frac{1}{\sqrt{1+{{\left| \varepsilon \right|}^{2}}}}\left( \left| K_{1}^{0} \right\rangle +\varepsilon \left| K_{2}^{0} \right\rangle \right)</math>
 
where,donde <math>\varepsilon</math> ises auna complexcantidad quantitycompleja andque ismide ala measuredesviación ofrespecto departurea fromla simetría CP invariance. ExperimentallyExperimentalmente, <math>\left| \varepsilon \right|=\left( 2.228\pm 0.011 \right)\times {{10}^{-3}}</math>.<ref name=":0">{{Cite journal |last=Olive |first=K.A. |display-authors=etal |collaboration=[[Particle Data Group]] |year=2014 |title=Review of Particle Physics – Strange Mesons |url=http://pdg.lbl.gov/2014/tables/rpp2014-tab-mesons-strange.pdf |journal=[[Chinese Physics C]] |volume=38 |issue=9 |pages=090001 |arxiv= |bibcode=2014ChPhC..38i0001O |doi=10.1088/1674-1137/38/9/090001}}</ref>
 
WritingEscribiendo <math>\left| K_{^{1}}^{0} \right\rangle</math> andy <math>\left| K_{2}^{0} \right\rangle</math> inen termstérminos ofde <math>\left| {{K}^{0}} \right\rangle</math> andy <math>\left| {{{\bar{K}}}^{0}} \right\rangle</math>, wese obtainobtiene (keepingrecordando in mind thatque <math>{{m}_{K_{_{L}}^{0}}}>{{m}_{K_{S}^{0}}}</math><ref name=":0" />) thela forma formde ofla equationecuación ({{EquationNote|9}}):
 
<math>\left| K_{L}^{0} \right\rangle =\left( p\left| {{K}^{0}} \right\rangle -q\left| {{{\bar{K}}}^{0}} \right\rangle \right)</math> and,y
 
<math>\left| K_{S}^{0} \right\rangle =\left( p\left| {{K}^{0}} \right\rangle +q\left| {{{\bar{K}}}^{0}} \right\rangle \right)</math>
 
where,donde <math>\frac{q}{p}=\frac{1-\varepsilon }{1+\varepsilon }</math>.
 
SinceDado que <math>\left| \varepsilon \right|\ne 0</math>, conditionse cumple la condición ({{EquationNote|11}}) isy satisfiedse andproduce theremezcla isentre a mixinglos between the strangeness eigenstatesestados <math>\left| {{K}^{0}} \right\rangle</math> andy <math>\left| {{{\bar{K}}}^{0}} \right\rangle</math>, givingdando rise tolugar a long-livedlos andestados ade vida corta short-livedy statelarga.
 
==== CPViolación violationde CP throughsolo decaypor onlydesintegración ====
TheLos estados {{SubatomicParticle|K-long0}} andy {{SubatomicParticle|K-short0}} havetienen twodos modesmodos ofde twodesintegración piona dos decaypiones: {{SubatomicParticle|pion0}}{{SubatomicParticle|pion0}} oro {{SubatomicParticle|pion+}}{{SubatomicParticle|pion-}}. BothAmbos ofestados thesefinales finalson statesautoestados arede CP eigenstates of themselves. WeSe candefinen definelas thetasas branchingde ratiosdesintegración as,siguientes<ref name=":3" />
 
<math>{{\eta }_{+-}}=\frac{\left\langle {{\pi }^{+}}{{\pi }^{-}} | K_{L}^{0} \right\rangle }{\left\langle {{\pi }^{+}}{{\pi }^{-}} | K_{S}^{0} \right\rangle }=\frac{p{{A}_{{{\pi }^{+}}{{\pi }^{-}}}}-q{{{\bar{A}}}_{{{\pi }^{+}}{{\pi }^{-}}}}}{p{{A}_{{{\pi }^{+}}{{\pi }^{-}}}}+q{{{\bar{A}}}_{{{\pi }^{+}}{{\pi }^{-}}}}}=\frac{1-{{\lambda }_{{{\pi }^{+}}{{\pi }^{-}}}}}{1+{{\lambda }_{{{\pi }^{+}}{{\pi }^{-}}}}}</math> and,y
 
<math>{{\eta }_{00}}=\frac{\left\langle {{\pi }^{0}}{{\pi }^{0}} | K_{L}^{0} \right\rangle }{\left\langle {{\pi }^{0}}{{\pi }^{0}} | K_{S}^{0} \right\rangle }=\frac{p{{A}_{{{\pi }^{0}}{{\pi }^{0}}}}-q{{{\bar{A}}}_{{{\pi }^{0}}{{\pi }^{0}}}}}{p{{A}_{{{\pi }^{0}}{{\pi }^{0}}}}+q{{{\bar{A}}}_{{{\pi }^{0}}{{\pi }^{0}}}}}=\frac{1-{{\lambda }_{{{\pi }^{0}}{{\pi }^{0}}}}}{1+{{\lambda }_{{{\pi }^{0}}{{\pi }^{0}}}}}</math>.
 
ExperimentallyExperimentalmente, <math>{{\eta }_{+-}}=\left( 2.232\pm 0.011 \right)\times {{10}^{-3}}</math><ref name=":0" /> andy <math>{{\eta }_{00}}=\left( 2.220\pm 0.011 \right)\times {{10}^{-3}}</math>. ThatEs isdecir <math>{{\eta }_{+-}}\ne {{\eta }_{00}}</math>, implyinglo que significa que <math>\left| {{A}_{{{\pi }^{+}}{{\pi }^{-}}}}/{{{\bar{A}}}_{{{\pi }^{+}}{{\pi }^{-}}}} \right|\ne 1</math> andy <math>\left| {{A}_{{{\pi }^{0}}{{\pi }^{0}}}}/{{{\bar{A}}}_{{{\pi }^{0}}{{\pi }^{0}}}} \right|\ne 1</math>, andy por lo tanto se therebycumple satisfyingla conditioncondición ({{EquationNote|10}}).
 
En conclusión, se observa violación directa de CP en la asimetría entre los dos modos de desintegración.
In other words, direct CP violation is observed in the asymmetry between the two modes of decay.
 
==== CP violation through mixing-decay interference ====
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