Diferencia entre revisiones de «Cristalografía de rayos X»
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==== Ley de Bragg ====
{{AP|Ley de Bragg}}
La difracción en una dirección dada se debe esencialmente a la relación entre las fases de todas las ondas reflejadas por cada celda
[[Archivo:Loi de bragg.png|thumb|400px |Ley de Bragg: Los átomos o grupos de átomos en la [[red de Bravais|red cristalina]] están representados por esferas (para simplificar el diagrama, la tercera dimensión del cristal no se representa). Las esferas se sitúan sobre planos imaginarios paralelos, perpendiculares al diagrama, separados por <math>d</math>. Los rayos X inciden sobre los planos a un ángulo <math>\theta</math>. En la imagen de la izquierda, la diferencia en el [[camino óptico|camino]] recorrido por las ondas dispersadas por los dos planos es un múltiplo entero de la [[longitud de onda]]; por lo tanto, las ondas emergentes están en fase y se observa difracción a un ángulo <math>\theta</math> respecto de los planos de difracción o <math>2\theta</math> respecto al haz incidente. A la derecha, con un [[ángulo de incidencia]] diferente, la Ley de Bragg no se cumple para esta familia de planos cristalinos; las ondas emergentes están desfasadas y no se observa difracción.]]
La condición para que las ondas estén en fase es que la diferencia de sus caminos ópticos sea cero o un [[número entero|múltiplo entero]] <math>n</math> de la longitud de onda. En un cristal, la diferencia en el camino óptico entre átomos situados en posiciones equivalentes en distintas celdas
:<math>n \lambda = 2 d \sin \theta </math>
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