Diferencia entre revisiones de «Teorema adiabático»

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El '''teorema adiabático''', en [[mecánica cuántica]], es un [[teorema]] enunciado por [[Max Born]] y [[Vladimir Fock]] en [[1928]],<ref name="Born-Fock">{{cita publicación |autor=M. Born and V. A. Fock |título=Beweis des Adiabatensatzes |publicación=Zeitschrift für Physik a Hadrons and Nuclei |volumen=51 |número=3-4 |páginas=165–180 |año=1928 |url=http://www.springerlink.com/content/m4x427124n456704/fulltext.pdf|doi=|formato=PDF}}</ref> que afirma lo siguiente:
 
{{Teorema|1= Un sistema físico permanece en su [[estado propio]] instantáneo si la perturbación<ref>Perturbación, véase [[Teoría perturbacional]]</ref> que actúa sobre él es lo bastante lenta y hay un salto energético entre su [[valor propio]] y el resto del [[Espectro de un operador|espectro]] del [[Hamiltoniano (mecánica cuántica)|Hamiltoniano]]|2= [[Max Born]] y [[Vladimir Fock]]|título= Teorema adiabático}}
 
En otras palabras, un sistema mecanocuántico sujeto a condiciones externas que cambien gradualmente puede adaptar su forma y por tanto permanece en un estado que le es propio durante todo el proceso adiabático. Note que el término “adiabático” no es el mismo que se usa en termodinámica (un [[proceso adiabático]] en termodinámica es aquel en el que no hay intercambio de calor entre el sistema y su ambiente), más bien la definición mecánico cuántica está más relacionada con el concepto de [[proceso cuasiestático]] de termodinámica, es decir que el proceso se hace con suficiente lentitud que cada una de sus partes permanece en equilibrio. Cuantitativamente, el [[Notación bra-ket|ket]] <math>\scriptstyle{ \left| n (t) \right\rangle } </math>, sujeto a un hamiltoniano variable <math>\scriptstyle{ \alpha (t) }</math> evoluciona como:<ref>{{cita libro|título=Modern Quantum Mechanics|año=1993|autor=J. J. Sakurai|isbn=978-0201539295|páginas=464-465}}</ref>