Diferencia entre revisiones de «Polarón»

Los polarones son cuasipartículas de tipo [[fermión|fermiónico]], por lo que tienen [[espín]] semientero. Dos polarones pueden interactuar entre sí dando lugar a un nuevo estado ligado conocido como [[bipolarón]]. Cuando los dos polarones que forman el bipolarón interactúan fuertemente entre sí, el bipolarón adquiere carácter [[bosón|bosónico]], y presenta pues espín entero.

 

[[Lev Davidovich Landau|L. D. Landau]] <ref name="Landau1933">{{ref-artículo | autor = Landau, L. D. | título = Über die Bewegung der Elektronen in Kristalgitter | año = 1933 | publicación = Phys. Z. Sowjetunion | volumen = 3 | número= | id = p.644-645 | url = }}</ref> y [[S. I. Pekar]] <ref name="Pekar1951">{{ref-artículo | autor = Pekar SI | título = Issledovanija po Ekektronnoj Teorii Kristallov | año = 1951 | publicación = Gostekhizdat, Moskva | volumen = | número = | id = | url = }}</ref> sentaron las bases de la teoría de los polarones. Una carga situada en un medio polarizable se verá apantallada. La teoría de los [[dieléctrico]]s describe el fenómeno de la inducción de una polarización alrededor de una carga. La polarización inducida seguirá la carga cuando ésta se mueva a través del medio. La carga, junto con la polarización inducida, se considera como una única entidad, a la que se denomina polarón.

 

 

 

<references/>

{{esbozo|física}}

 

</ref> were at the basis of polaron theory. A charge placed in a polarizable medium will be screened. [[Dielectric]] theory describes the phenomenon by the induction of a polarization around the charge carrier. The induced polarization will follow the charge carrier when it is moving through the medium. The carrier together with the induced polarization is considered as one entity, which is called a [[polaron]] (see Fig. 1).

 

{{cite journal

| author = [[Jozef T. Devreese|Devreese JTL]]

In the absence of an external magnetic field (<math>\omega_{c}=0</math>) the optical absorption spectrum (3) of the polaron at weak coupling is determined by the absorption of radiation energy, which is reemitted in the form of LO phonons. At larger coupling, <math>\alpha \ge 5.9</math>, the polaron can undergo transitions toward a relatively stable internal excited state called the "relaxed excited state" (RES) (see Fig. 2). The RES peak in the spectrum also has a phonon sideband, which is related to a Franck-Condon-type transition.

 

{{cite journal

| author = [[Jozef T. Devreese|Devreese JTL]], De Sitter J, Goovaerts M

</ref> or more phonons. The nature of the excited states of a polaron needs further study.

 

 

The application of a sufficiently strong external magnetic field allows one to satisfy the resonance condition <math>\Omega =\omega _{\mathrm{c}}+\mathrm{Re} \Sigma (\Omega )</math>, which {(for <math>\omega_c < \omega</math>)} determines the polaron cyclotron resonance frequency. From this condition also the polaron cyclotron mass can be derived. Using the most accurate theoretical polaron models to evaluate <math>\Sigma (\Omega )</math>, the experimental cyclotron data can be well accounted for.

{{reflist|2}}

 

 

{{particles}}-->