Diferencia entre revisiones de «Ruido de Johnson-Nyquist»
Contenido eliminado Contenido añadido
Sin resumen de edición |
m Bot: Traduciendo plantillas de citas; cambios triviales |
||
Línea 1:
El '''ruido de Johnson–Nyquist''' ('''ruido térmico''', '''ruido de Johnson''', o '''ruido de Nyquist''') se genera por la agitación térmica de los portadores de carga (generalmente [[electron]]es dentro de un [[conductor]]) en equilibrio, lo que sucede con independencia del [[voltaje]] aplicado.
El ruido térmico es aproximadamente [[
plana.
|
== Historia ==
Línea 11:
== Ruido de tensión y potencia ==
El ruido térmico es diferente del [[
La [[densidad espectral de potencia]] viene dada por:
Línea 19:
</math>
donde ''k<sub>B</sub>'' es la [[
La siguiente ecuación proporciona un cálculo rápido:
:<math>
Línea 29:
\sqrt{\bar {v_{n}^2}} = \sqrt{4 \cdot 1.38 \cdot 10^{-23}~\mathrm{J}/\mathrm{K} \cdot 300~\mathrm{K} \cdot 1~\mathrm{k}\Omega} = 4.07 ~\mathrm{nV}/\sqrt{\mathrm{Hz}}</math>.
Para un acnho de banda dado, el [[
:<math>
Línea 43:
El ruido generado en la resistencia puede transferirse al resto del circuito, siendo máximo el valor de transferencia
cuando la impedacia del [[
En esta caso, cada una de las dos resistencias disipa ruido tanto sobre sí misma como sobre la otra. Puesto que solo la mitad de la tensión de ruido cae en cada una de ellas, la potencia de ruido resultante es:
Línea 84:
== Ruido de corriente ==
La fuente de corriente puede modelarse también según el [[
:<math>
Línea 100:
</math>
donde ''f'' es la frecuencia, ''h'' la [[
Si la frecuencia es baja:
Línea 108:
</math>
(esa suposición es válida hasta unos pocos Terahercios) la exponencial puede aproximarse por [[
:<math>
Línea 123:
Es decir, la misma fórmula que obtuvimos antes.
== Referencias ==
{{listaref}}
Línea 140:
[[en:Johnson–Nyquist noise]]
[[fr:Bruit thermique]]
[[he:רעש ג'ונסון]]
[[
[[ja:熱雑音]]
[[nl:Thermische ruis]]
[[pl:Szum termiczny]]
[[pt:Ruído térmico]]
|