Diferencia entre revisiones de «Hidrógeno molecular protonado»
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El '''Hidrógeno molecular protonado''', '''catión trihidrógeno''', o '''H<sub>3</sub><sup>+</sup>''', es uno de los [[ión|iones]] más abundantes del Universo. Es estable en el [[medio interestelar]] debido a la baja temperatura y baja densidad del espacio interestelar.
El [[hidrógeno triatómico]]<ref>[http://frhewww.physik.uni-freiburg.de/H3/ Triatomic Hydrogen.] Department of Molecular and Optical Physics, University of Freiburg, Germany.</ref> o [[trihidrógeno]], H<sub>3</sub> es una [[molécula de Rydberg]] de gran inestabilidad porque su [[estado electrónico fundamental]] es disociativo pero sus [[estado excitado|estados excitados]] o [[estados de Rydberg]] poseen una vida media relativamente alta comparadas con sus periodos vibracionales y rotacionales. Sin embargo el [[catión]] H<sub>3</sub><sup>+</sup> (hidrógeno molecular protonado o catión trihidrógeno)es estable. <ref>{{cita publicación |apellido=Raynor |nombre=Susanne |enlaceautor= |coautores=Herschbach Dudley R. |título=Electronic structure of Rydberg states of triatomic hydrogen, neon hydride, hydrogen fluoride (H2F), H3O, NH4 and CH5 molecules. |url=http://pubs.acs.org/doi/abs/10.1021/j100215a020 |idioma=Inglés |publicación=J. Phys. Chem., 1982,|editorial=[[ACS]] |ubicación=DOI: 10.1021/j100215a020 |volumen=86 |número=(18) |páginas=3592–3598 |fechaacceso=15-nov-2009 |cita= }}</ref>
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Sin embargo,los rayos cósmicos tienen tanta energía que serán relativamente poco afectados, dado que la energía requerida para ionizar la molécula de H<sub>3</sub><sup>+</sup> es pequeña en términos relativos. En las nubes interestelares, los rayos cósmicos dejan tras de sí una cola de iones H<sub>2</sub><sup>+</sup>, y de H<sub>3</sub><sup>+</sup>. En laboratorios, los iones H<sub>3</sub><sup>+</sup> se producen por el mismo mecanismo de células de descarga en plasma,donde la descarga eléctrica suministra la energía para ionizar las moléculas H<sub>2</sub>.
== Destrucción ==
Hay muchas reacciones de destrucción<ref name="eherbstastro" /> del H<sub>3</sub><sup>+</sup>. El camino de destrucción dominante en nubes interestelares densas es por transferencia de protón tras una colisión neutra. El candidato más probable para una colisión destructiva es la segunda molécula más abundante en el espacio, [[monóxido de carbono]], CO.
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El mecanismo de destrucción más frecuente para H<sub>3</sub>+ es también la [[recombinación disociativa]], que produce múltiple productos, siendola reacción más frecuente la que produce tres átomos de hidrógeno, la cual ocurre aproximadamente el 75% del tiempo. Es de menos importancia la formación de H<sub>2</sub> and H, que ocurre aproximadamente un 25% del tiempo. La formación de agua en el [[polvo cósmico]] es todavía considerada la fuente primaria de agua en el medio interestelar.
== Isómeros orto y para del H<sub>3</sub><sup>+</sup> ==
[[
La molécula más abundante en las nubes interestelares densas es el hidrógeno H<sub>2</sub>. Cuando una molécula de H<sub>3</sub><sup>+</sup> colisiona con H<sub>2</sub>, estquiométricamente no hay rendimiento neto. Sin embargo, una transferencia de un protón todavía puede tener lugar, lo cual cambia potencialmente el espín [[(física)|espín nuclear]] total de las dos moléculas, dependiendo de los espines nucleares de los protones. Para el H<sub>3</sub><sup>+</sup> son posibles dos configuraciones distintas llamadas orto y para.
* Orto-H<sub>3</sub><sup>+</sup> tiene los tres protones con espines paralelos, de lo que resulta un espín total de 3/2.
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De igual manera, H<sub>2</sub> tiene también [[isómeros de espín]] del hidrógeno o estados orto y para, donde orto-H<sub>2</sub> tiene un espín nuclear de 1, mientras la forma para-H<sub>2</sub> tiene un espín nuclear total de 0. Cuando una molécula de orto-H<sub>3</sub><sup>+</sup> y otra de para-H<sub>2</sub> colisionan, el potón transferido cambia los espines totales de lasdosmoléculas, generando un para-H<sub>3</sub><sup>+</sup> y un orto-H<sub>2</sub>.<ref name="eherbstastro" />
== Espectroscopía ==
La [[espectroscopía]] del H<sub>3</sub><sup>+</sup> requiere mucho esfuerzo. Debido a su falta de [[momento dipolar]] permanente, la [[espectroscopía rotacional]] pura del H<sub>3</sub><sup>+</sup> es imposible. La [[luz ultravioleta]] es demasiado energética y disociaría la molécula. La espectroscopía de [[excitación rovibrónica]] provee la posibilidad de observar el H<sub>3</sub><sup>+</sup>. La espectroscopía rovibrónica es posible con el H<sub>3</sub><sup>+</sup> porque uno de los modos de vibración de esta molécula, el modo de enlace asimétrico ν<sub>2</sub>, tiene un débil momento dipolar. En el espectro inicial realizado por Oka<ref name="Oka1980" />, se detectaron unas 900 líneas de [[absorción (química)|absorción]] en la región infrarroja. Las líneas de emisión del H<sub>3</sub><sup>+</sup> también han sido observadas en las atmósferas de los planetas [[Júpiter (planeta)|jovianos]]. Las líneas de emisión del H<sub>3</sub><sup>+</sup> también se observan en los espectros de [[dihidrógeno|hidrógeno molecular]] buscando líneas que no pueden atribuirse al hidrógeno molecular.
== Detección astronómica ==
Se han detectado moléculas de H<sub>3</sub><sup>+</sup> en dos entornos astronómicos: los planetas jovianos y las nubes interestelares. En los planetas jovianos, se ha detectado en las ionosferas, la región donde la radiación de alta energía procedente del Sol ioniza las partículas atmosféricas. Puesto qye hay un elevado nivel de H<sub>2</sub> en esas atmósferas, la radiación produce una cantidad significativa de H<sub>3</sub><sup>+</sup>. También, con una fuente tan extensa como el Sol, hay mucha radiación para excitar las moléculas de H<sub>3</sub><sup>+</sup> a estados energéticos más altos desde los que pueden relajarse por emisión estimulada y espontánea.
=== Atmósferas planetarias ===
La detección de las primeras líneas de emisión de H<sub>3</sub><sup>+</sup> fue registrada en 1989 por Drossart ''et al.'',<ref name="Drossart1989" /> en la ionosfera de Júpiter. Drossart encontró un total de 23 líneas de H<sub>3</sub><sup>+</sup> con una [[densidad de columna]] de 1.39 * 10<sup>9</sup> cm<sup>-2</sup>. Usando estas líneas, fueron capaces de asignar una temperatura del H<sub>3</sub><sup>+</sup> de ~{{convert|1100|K|°C|abbr=on|lk=off}}, que es comparable a las temperaturas determinadas de las líneas de emisión de otras especies como H<sub>2</sub>. En 1993, H<sub>3</sub><sup>+</sup> fue encontrado en Saturno por Geballe ''et al.''<ref name="Geballe1993" /> y en Urano por Trafton ''et al.''<ref name="Trafton1993" />
=== Nubes moleculares interestelares ===
No se detectó H<sub>3</sub><sup>+</sup> en el medio interestelar hasta 1996, cuando Geballe & Oka informaron sobre la detección de H<sub>3</sub><sup>+</sup> en dos nubes moleculares visibles, GL2136 y W33A.<ref name="Geballe1996" /> Ambas fuentes tenían temperaturas de H<sub>3</sub><sup>+</sup> de aproximadamente {{convert|35|K|°C|0|abbr=on|lk=off}} y densidades de columna de aproximadamente 10<sup>14</sup> cm<sup>-2</sup>. Desde entonces, se ha detectado H<sub>3</sub><sup>+</sup> en otras numerosas nubes moleculares, como AFGL 2136,<ref name="McCall1999">{{
=== Nubes interestelares difusas ===
De modo inesperado, se detectaron tres líneas de H<sub>3</sub><sup>+</sup> en 1998 por McCall ''et al.'' en la nube difusa de Cyg OB2 No. 12.<ref name="McCall1998" /> Antes de 1998, se pensaba que la densidad de H<sub>2</sub> era demasiado baja para producir una cantidad detectable de H<sub>3</sub><sup>+</sup>. McCall detectó una temperatura de ~{{convert|27|K|°C|0|abbr=on|lk=off}} y una densidad de columna de ~ 10<sup>14</sup> cm<sup>-2</sup>, el mismo valor encontrado por Geballe & Oka. Desde entonces, se ha detectado H<sub>3</sub><sup>+</sup> en otras muchas nubes difusas, <!-- other diffuse cloud sightlines --> como GCS 3-2,<ref name="mgoto" /> GC IRS 3,<ref name="mgoto" /> y ζ Persei.<ref name="McCall2004">{{
=== Predicciones del modelo del estado contínuo ===
Para aproximar laclongitud de camino del H<sub>3</sub><sup>+</sup> en estas nubes, Oka<ref name="Oka2006">{{
:n(H<sub>3</sub><sup>+</sup>) = (ζ / k<sub>CO</sub>)[n(H<sub>2</sub>) / n(CO)] ≈ 10<sup>-4</sup> cm<sup>-3</sup>
:n(H<sub>3</sub><sup>+</sup>) = (ζ / k<sub>e</sub>)[n(H<sub>2</sub>) / n(C<sup>+</sup>)] ≈ 10<sup>-6 </sup>cm<sup>-3</sup>
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