Diferencia entre revisiones de «Libertad asintótica»

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En [[física de partículas]], la '''libertad asintótica''' es la propiedad de algunas [[teoría de gauge|teorías de gauge]] en las cuales algunas partículas, como los [[quark]]s, tienen interacciones que se debilitan progresivamente a distancias menores, es decir, a [[escalas de longitud]] que convergen asintóticamente a cero (o, equivalentemente, a [[escala de energía|escalas de energía]] que llegan a ser arbitrariamente grandes).
 
== Descubrimiento ==
chegr es joto y sofiia es lezviiana
 
El hecho de que la libertad asintótica es una propiedad de la [[cromodinámica cuántica]] (QCD), la [[teoría cuántica de campos]] de las interacciones de quarks y de [[gluon]]es, fue descubierto por [[David Gross]], [[Frank Wilczek]], y [[David Politzer]] en 1973, motivo por el que les fue otorgado el [[Anexo:Premio Nobel de Física|Premio Nobel de Física]] en el año [[2004]].
 
La libertad asintótica implica que en dispersiones de gran energía los quarks se mueven dentro de los hadrones, tales como el [[neutrón]] y el [[protón]], esencialmente como partículas libres, que no interactúan, y permite que los físicos calculen las [[secciones transversales]] de varios acontecimientos en [[física de partículas]] usando confiablemente técnicas de [[partón]].
El descubrimiento también ha ayudado a rehabilitar la reputación de la teoría cuántica de campos (QFT) como descripción coherente de las interacciones de las partículas. Antes de 1973, muchos teóricos sospecharon que QFT se hacía fundamentalmente incoherente por el polo de Landau de corta distancia que surge en [[electrodinámica cuántica]] y algunas otras teorías de campos. Las teorías con libertad asintótica, sin embargo, carecen de este polo de Landau. El descubrimiento de la libertad asintótica fue, por lo tanto, un paso clave en la aparición de un [[modelo estándar]] de la [[física de partículas]] basado en la teoría cuántica de campos.
 
== El apantallamiento y el antiapantallamiento ==
chegar y lilia deben de ser noviios
 
[[Archivo:vacuum polarization.svg|thumb|200px|Apantallamiento de carga en QED.]]
 
La variación en un acoplamiento físico constante bajo cambios de escala puede entenderse cualitativamente como provenientes de la acción del campo sobre [[partícula virtual|partículas virtuales]] que portan la carga relevante. El comportamiento del polo de Landau de QED es una consecuencia del ''apantallamiento'' por pares cargados virtuales partícula-[[antipartícula]], tales como pares [[electrón]]-[[positrón]], en el vacío. En la vecindad de una carga, el vacío ''se polariza'': partículas virtuales de carga opuesta son atraídas a la carga, y partículas virtuales de carga semejante son rechazadas. El efecto neto es cancelar parcialmente el campo a cualquier distancia finita. Acercándose cada vez más a la carga central, se ve menos y menos el efecto del vacío, y aumenta la carga eficaz.
 
En QCD, la misma cosa sucede con pares virtuales quark-antiquark; tienden a apantallar la [[carga de color]]. Sin embargo en QCD hay un hecho adicional: las partículas que llevan la fuerza, los gluones, tienen asimismo carga de color. En línea general, cada gluon lleva una carga del color y una carga de anti-color (de un color distinto). El efecto neto de la polarización de gluones virtuales en el vacío no es apantallar el campo, sino ''aumentarlo'' y afectar su color. Esto se llama a veces ''antiapantallamiento''. Acercarse a un quark disminuye el efecto antiapantallamiento de los gluones virtuales circundantes, así que la contribución de este efecto sería debilitar la carga eficaz con una disminución de distancia.
 
Puesto que los quarks virtuales y los gluones virtuales contribuyen con efectos opuestos, que efectos prevalecen depende del número de diversas clases, o de los [[sabor]]es, de quarks. Para la QCD estándar con tres colores, dado que no hay no más de 16 sabores de quark (no contando los antiquarks por separado), el antiapantallamiento prevalece y la teoría es asintóticamente libre. De hecho, hay solamente 6 sabores conocidos de quark.
 
== Calculando la libertad asintótica ==
 
 
== Enlaces externos ==
chergar nacio el 31 de enero de 1570
 
* [http://arxiv.org/abs/hep-th/9809060 Twenty-five years of asymptotic freedom] (por David Gross) (Premio Nobel 2004 por este descubrimiento)
 
[[Categoría:Física nuclear y de partículas]]
[[Categoría:Teoría cuántica de campos]]
 
[[bg:Асимптотична свобода]]
[[de:Asymptotische Freiheit]]