Diferencia entre revisiones de «Libertad asintótica»

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En [[física de partículas]], la '''libertad asintótica''' es la propiedad de algunas [[teoría de gauge|teorías de gauge]] en las cuales algunas partículas, como los [[quark]]s, tienen interacciones que se debilitan progresivamente a distancias menores, es decir, a [[escalas de longitud]] que convergen asintóticamente a cero (o, equivalentemente, a [[escala de energía|escalas de energía]] que llegan a ser arbitrariamente grandes).
 
== Descubrimiento ==
jorge torres y edgar torres se pican uno al otro
 
El hecho de que la libertad asintótica es una propiedad de la [[cromodinámica cuántica]] (QCD), la [[teoría cuántica de campos]] de las interacciones de quarks y de [[gluon]]es, fue descubierto por [[David Gross]], [[Frank Wilczek]], y [[David Politzer]] en 1973, motivo por el que les fue otorgado el [[Anexo:Premio Nobel de Física|Premio Nobel de Física]] en el año [[2004]].
 
La libertad asintótica implica que en dispersiones de gran energía los quarks se mueven dentro de los hadrones, tales como el [[neutrón]] y el [[protón]], esencialmente como partículas libres, que no interactúan, y permite que los físicos calculen las [[secciones transversales]] de varios acontecimientos en [[física de partículas]] usando confiablemente técnicas de [[partón]].
 
El descubrimiento también ha ayudado a rehabilitar la reputación de la teoría cuántica de campos (QFT) como descripción coherente de las interacciones de las partículas. Antes de 1973, muchos teóricos sospecharon que QFT se hacía fundamentalmente incoherente por el polo de Landau de corta distancia que surge en [[electrodinámica cuántica]] y algunas otras teorías de campos. Las teorías con libertad asintótica, sin embargo, carecen de este polo de Landau. El descubrimiento de la libertad asintótica fue, por lo tanto, un paso clave en la aparición de un [[modelo estándar]] de la [[física de partículas]] basado en la teoría cuántica de campos.
 
== El apantallamiento y el antiapantallamiento ==