Diferencia entre revisiones de «Bosón de gauge»
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Por razones técnicas que envuelven la [[invariancia de gauge]], los bosones de gauge son descritos matemáticamente por las ecuaciones de [[campo (física)|campo]] de las partículas sin masa. Por lo tanto, en un nivel teórico muy simple, todos los bosones de gauge deben ser sin masa y las fuerzas que describan son de largo alcance. El conflicto entre esta idea y la evidencia experimental es el hecho de que, la interacción débil por tener un corto alcance requiere mayores logros teóricos.
Según el [[modelo estándar]], los bosones W y Z se vuelven masivos mediante el [[mecanismo de Higgs]]. En el mecanismo de Higgs, los cuatro bosones de gauge (de simetría ''SU(2)×U(1)'') de una [[interacción electrodébil]] se acoplan con el [[campo de Higgs]]. Este campo sufre la [[ruptura espontánea de simetría electrodébil]] debido a la forma del potencial de la interacción. Como resultado, el universo permanece con un [[valor esperado del vacío]] (VEV en inglés) de Higgs diferente de cero. Esta valor VEV acopla los tres bosones electrodébiles de gauge (los W y Z), dandoles la masa; permaneciendo el resto de bosones de gauge sin masa (los fotones). Esta teoría también predice la existencia de un [[bosón de Higgs]]
== Tras el modelo estándar ==
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