Diferencia entre revisiones de «Aislante Kondo»
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En [[1969]], Menth ''et al'' encontró que no había orden magnético alguno en el [[hexaboruro de samario|SmB<sub>6</sub>]] a 0.35 [[kelvin|K]] y un cambio de comportamiento metálico a aislante en la medición de la resistividad con la disminución de la temperatura. Interpretaron este fenómeno como un cambio de la configuración electrónica del [[samario]].<ref>Menth, A; Buehler, E; Geballe, TH. (1969) «Magnetic and semiconducting properties of SmB<sub>6</sub>» ''Physical Review Letters'' '''22''' (7): pp. 295—297.</ref>
En [[1992]], Gabriel Aeppli y Zachary Fisk encontraron una forma descriptiva para explicar las propiedades físicas del Ce<sub>3</sub>Bi<sub>4</sub>Pt<sub>3</sub> y CeNiSn. Llamaron a los materiales «aislantes Kondo», mostrando un comportamiento de enrejado Kondo cerca de la temperatura ambiente, pero cada vez más semiconductivo con muy pequeñas huecos de energía (de unos pocos grados Kelvin a unas cuantas decenas de Kelvin) al disminuir la temperatura.<ref>Aeppli, G; Fisk, Z. (1992) «Kondo insulators» ''Comments Cond. Mat. Phys.'' '''16''' pp. 155—170.</ref>
==Propiedades de transporte==
Los localizados f-electrones a altas temperaturas forman momentos magnéticos locales independientes. De acuerdo a efecto Kondo, la resistividad DC de los aisladores Kondo muestra una temperatura logarítmica dependente. A bajas temperaturas, los momentos magnéticos locales se proyectan por el mar de electrones de conducción, formando la llamada resonancia Kondo.
La interacción de la banda de conducción con el [[Orbital atómico#Orbitales f|orbitales f]] resulta en una hibridación y una diferencia de energía <math> \epsilon_{\mathrm{g}} </math>. Si el potencial químico se encuentra en la brecha de la hibridación, un comportamiento aislante puede verse en la resistividad DC a bajas temperaturas.
==Referencias==
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