Diferencia entre revisiones de «Ley de Hubble-Lemaître»
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== Historia ==
Una década antes de que Hubble hiciera sus observaciones, varios [[físico]]s y [[matemático]]s habían establecido una consistente teoría de la relación entre el [[Espacio-tiempo|espacio y el tiempo]] utilizando las [[ecuaciones de campo de Einstein]] de la [[relatividad general]]. Aplicando los [[Big Bang#Base teórica|principios generales]] a la naturaleza del [[universo]] se produjo una solución [[Dinámica (física)|dinámica]] que chocó con la entonces prevaleciente noción de un universo estático.
En [[1922]], [[Alexander Friedmann]] halló sus [[ecuaciones de Friedmann]] a partir de las [[ecuaciones de campo de Einstein]], demostrando que el universo se puede expandir a una velocidad calculable por las ecuaciones.<ref>Friedman, A: Über die Krümmung des Raumes, Z. Phys. 10 (1922), 377-386 (traducción al inglés en: Gen. Rel. Grav. 31 (1999), 1991-2000.)</ref> El parámetro utilizado por Friedman es conocido actualmente como el [[Factor de escala (universo)|factor de escala]] con el que puede ser considerada como una forma [[invariante en escala]] de la constante de [[proporcionalidad]] de la ley de Hubble. [[Georges Lemaître]] independientemente encontró una solución similar en [[1927]]. Las ecuaciones de Friedmann se obtienen insertando la [[FLRW|métrica]] de un universo homogéneo e isótropo en las [[ecuaciones de campo de Einstein]] para un fluido con una [[densidad]] y una [[presión]] dada. Esta idea de un [[espacio-tiempo]] expandiéndose eventualmente conduciría a las teorías cosmológicas del [[Big Bang]] y del [[Teoría del Estado Estacionario|Estado Estacionario]].
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