Diferencia entre revisiones de «Superconductividad»
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La superconductividad ocurre en una gran variedad de materiales, incluyendo elementos simples como el [[estaño]] y el [[aluminio]], diversas [[aleación|aleaciones]] metálicas y algunos [[semiconductores]] fuertemente dopados. La superconductividad no ocurre en [[metal noble|metales nobles]] como el [[oro]] y la [[plata]], ni en la mayoría de los metales ferromagnéticos.
== Propiedades elementales de los superconductores ==
La mayoría de las propiedades físicas de los superconductores varían de un material a otro, tales como la [[capacidad calorífica]] y la temperatura crítica a la que se destruye la superconductividad. Por otro lado, hay una clase de propiedades que son independientes de los materiales subyacentes. Por ejemplo, todos los superconductores tienen exactamente resistividad cero a pequeñas corrientes aplicadas cuando no hay campo magnético. La existencia de estas propiedades "universales" implica que la superconductividad es una [[Diagrama de fase|fase termodinámica]], y, por tanto, posee ciertas propiedades distintivas que son independientes de los detalles microscópicos.
Hasta ahora no se conoce ningún caso de superconductor cuya temperatura crítica sea superior a los 185[[Kelvin|K]], unos -88[[Grado Celsius|°C]], a presión ambiente.<ref>[http://superconductors.org/185k_pat.htm The First Ambient Temperature Superconductor<!-- Título generado por un bot -->]</ref> No obstante no es suficiente con enfriar, también es necesario no exceder una corriente crítica ni un [[campo magnético crítico]] para mantener el estado superconductor.
=== Comportamiento magnético ===
[[Archivo:EXPULSION.png|thumb|Expulsión del campo magnético.]]
Aunque la propiedad más sobresaliente de los superconductores es la ausencia de [[resistencia eléctrica|resistencia]], lo cierto es que no podemos decir que se trate de un material de [[Conductividad eléctrica|conductividad]] infinita, ya que este tipo de material por sí sólo no tiene sentido termodinámico. En realidad un material superconductor es perfectamente [[diamagnetismo|diamagnético]]. Esto hace que no permita que penetre el campo, lo que se conoce como [[efecto Meissner]].
El campo magnético distingue dos tipos de superconductores: los de [[superconductor de tipo I|tipo I]], que no permiten en absoluto que penetre un campo magnético externo (lo cual conlleva un esfuerzo energético alto, e implica la ruptura brusca del estado superconductor si se supera la temperatura crítica), y los de [[superconductor de tipo II|tipo II]], que son superconductores ''imperfectos'', en el sentido en que el campo realmente penetra a través de pequeñas canalizaciones denominadas [[vórtice]]s de Abrikosov, o [[fluxon]]es. Estos dos tipos de superconductores son de hecho dos [[Diagrama de fase|fases]] diferentes que fueron predichas por [[Lev Davidovich Landau]] y [[Aleksey Alekséyevich Abrikósov]].
Cuando a un superconductor aplicamos un campo magnético externo débil lo repele perfectamente. Si lo aumentamos, el sistema se vuelve inestable y prefiere introducir [[vórtice]]s para disminuir su [[energía]]. Éstos van aumentando en número colocándose en redes de vórtices que pueden ser observados mediante técnicas adecuadas. Cuando el campo es suficientemente alto, el número de defectos es tan alto que el material deja de ser superconductor. Éste es el '''campo crítico''' que hace que un material deje de ser superconductor y que depende de la temperatura.
=== Comportamiento eléctrico ===
La aparición del ''superdiamagnetismo'' es debida a la capacidad del material de crear '''supercorrientes'''. Éstas son corrientes de electrones que no disipan energía, de manera que se pueden mantener eternamente sin obedecer el [[Efecto Joule]] de pérdida de energía por generación de calor. Las corrientes crean el intenso campo magnético necesario para sustentar el [[efecto Meissner]]. Estas mismas corrientes permiten transmitir energía sin gasto energético, lo que representa el efecto más espectacular de este tipo de materiales. Debido a que la cantidad de electrones superconductores es finita, la cantidad de corriente que puede soportar el material es limitada. Por tanto, existe una '''corriente crítica''' a partir de la cual el material deja de ser superconductor y comienza a disipar energía.
En los superconductores de tipo II, la aparición de [[fluxon]]es provoca que, incluso para corrientes inferiores a la crítica, se detecte una cierta disipación de energía debida al choque de los vórtices con los átomos de la red.
=== Calor específico ===
En los metales el [[calor específico]] es una función de la temperatura. Cuando la temperatura es muy baja, pero el metal está en el estado normal (es decir, cuando aún no está en estado superconductor) el calor específico tiene la forma
:<math>C_v = aT + bT^3 \,\!</math>
donde a y b son constantes que se pueden medir mediante experimentos. El primer término (el término lineal) refleja la conducción eléctrica, mientras que el segundo término (el que varía con el cubo de la temperatura) se debe a los fonones (es decir, a las vibraciones de la red).
Sin embargo, si seguimos enfriando y el metal pasa al estado superconductor, este comportamiento cambia radicalmente: el calor específico tiene una discontinuidad en la temperatura crítica, aumentando sensiblemente, para después variar de la forma
:<math>C_v = \begin{cases} constante \cdot T^3, & \mbox{si } T \sim T_c \\ constante \cdot e^{-\alpha T_c/T}, & \mbox{si } T \sim 0 \end{cases}</math>
La siguiente gráfica muestra la dependencia del calor específico recién explicada (de color azul), y, adicionalmente, muestra cómo varía la resistividad (de color verde):
[[Archivo:Calor específico y resistividad de superconductores (es).png|center|400px]]
Nótese como el calor específico aumenta bruscamente a un valor igual a unas 2.5 veces el valor en el estado normal. Este valor es independiente del material superconductor, y está explicado en el marco de la teoría BCS.
== Historia de la superconductividad ==
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