Diferencia entre revisiones de «Modelo atómico de Schrödinger»
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Las soluciones estacionarias de la ecuación de Schrödinger en un [[campo central]] electrostático, están caracterizadas por tres números cuánticos (''n, l, m'') que a su vez están relacionados con lo que en el caso clásico corresponderían a las tres integrales del movimiento independientes de una partícula en un campo central. Estas soluciones o [[función de onda|funciones de onda normalizadas]] vienen dadas en coordenadas esféricas por:
{{ecuación|
<math> \psi_{nlm}(\theta,\phi,r) = \sqrt {{\left ( \frac{2}{n a_0} \right )}^3\frac{(n-l-1)!}{2n[(n+l)!]}2} e^{- \rho / 2} \rho^{l} L_{n-l-1}^{2l+1}(\rho) \cdot Y_{l,m}(\theta, \phi ) </math>
||left}}
donde:
:<math> \rho = {2r \over {na_0}} </math>
:<math> a_0 </math> es el [[radio de Bohr]].
:<math> L_{n-l-1}^{2l+1}(\rho) </math> son los [[polinomios generalizados de Laguerre]] de grado ''n-l-1''.
:<math> Y_{l,m}(\theta, \phi ) \,</math> es el [[armónico esférico]] (''l, m'').
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