Diferencia entre revisiones de «Teoría perturbacional»
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También llamada "teoría de perturbaciones de Möller-Plesset" y "teoría de perturbaciones de Rayleigh y Schrödinger", por sus usos tempranos en mecánica cuántica, se le llama "de muchos cuerpos" por su popularidad entre los físicos que trabajan con sistemas infinitos. Para ellos, la consistencia con la talla del problema, que se discute más abajo, es una cuestión de gran importancia, obviamente.
=== Procedimiento (cualitativo) ===
La teoría de perturbaciones, en general, divide el hamiltoniano en dos partes: <math>H_0</math>, que recoge los efectos principales, y para el que se conocen los [[autovector|vectores]] y los [[autovalor|valores propios]], y una perturbación menor <math>V</math>. La teoría de perturbaciones de Möller-Plesset usa la solución Hartree-Fock como hamiltoniano orden cero.
El hamiltoniano exacto se plantea como un [[desarrollo en serie]] (infinito) de <math>H_0</math> y sucesivas potencias de la perturbación. Si <math>H_0</math> y <math>V</math> están bien elegidos, la serie converge con rapidez.
=== Representación diagramática y consistencia con la talla del problema ===
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