Diferencia entre revisiones de «Potencial vectorial electromagnético»
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== Relación con la densidad de corriente ==
La definición del potencial vector deja un amplio margen de libertad en la elección de su divergencia. Introduciendo <math>\mathbf{A}</math> en [[ley de Ampère]] para medios lineales, homogéneos e isótropos:
{{Ecuación|<math> \mu \mathbf{
\nabla \times \nabla \times \mathbf{A} = \nabla(\nabla \cdot \mathbf{A} - \nabla \mathbf{A})</math>|3|left}}
Ahora, si escogemos <math> \nabla \cdot \mathbf{A} = 0</math>, obtenemos:
{{Ecuación|
<math> \nabla^2 \mathbf{A} = - \mu\mathbf{
||left}}
Esta última ecuación es conceptualmente similar a la [[ecuación de Poisson]] y simplifica en muchas ocasiones la resolución de problemas de [[magnetostática]]. Dada una distribución de corriente estacionaria el potencial vector viene dado por:
{{ecuación|
<math>\mathbf{A}(\mathbf{r}) = \int_V \frac{\mu}{4\pi}\frac{\mathbf{
||left}}
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