Diferencia entre revisiones de «Mecánica de sólidos deformables»
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Obsérvese que ahora el segundo argumento de <math>T(\cdot,\cdot)</math> no está sobre un espacio vectorial finito (tensores simétricos de orden dos), sino sobre un [[espacio funcional]] <math>\mathcal{F}(\mathcal{T}_2(\R^3))</math> (funciones que toman valores sobre los tensores de orden dos). Ahora no basta con especificar el valor actual de la deformación <math>\boldsymbol{\varepsilon}</math> sino que es necesario especificar el valor para cualquier instante de tiempo <math>\boldsymbol{\tilde\varepsilon}^t</math> lo cual requiere especificar una función del tiempo con lo cual el primer argumento pertenece a un [[Base (álgebra)#Espacios de dimensión infinita|espacio infinitodimensional]].
Afortunadamente el tratamiento de los materiales viscoelásticos y elastoplásticos convencionales puede hacerse con ecuaciones constitutivas menos generales que {{eqnref|2}}. Los sólidos viscoelásticos y elastoplásticos son casos particulares de {{eqnref|2}} pueden definirse sobre espacios de dimensión finita. Por ejemplo un '''[[viscoelasticidad|sólido viscoelástico]]''' de tipo diferencial con complejidad 1, el tipo más simple de viscoelasticidad,
{{ecuación|
<math>\boldsymbol{\sigma}(\mathbf{x},t) = T(\boldsymbol{\varepsilon}(\mathbf{x},t),\boldsymbol{\dot\varepsilon}(\mathbf{x},t);\mathbf{x}), \qquad \qquad
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