Diferencia entre revisiones de «Dispersión de Rayleigh»

:<math> \sigma(\theta,\phi) = A(\theta) \sen(\phi) \hat e_\phi + B(\theta) \cos(\phi) \hat e_\theta </math>

Dondedonde ahora, aparte de los símbolos anteriores tenemos el [[coeficiente de dispersión]] σ, y los ángulos en [[coordenadas esféricas]] θ y Φ. En estos, los [[Vector unitario|vectores unitarios]] se definen respecto al plano que contiene al vector de dirección de propagación de la [[Radiación electromagnética|radiación]] y al vector que contiene la dirección de la [[Polarización electromagnética|polarización]] de la onda incidente. Aparte tenemos los coeficientes de la [[matriz de Jones]] perpendicular A(θ) y paralelo B(θ) al plano de esparcimiento o dispersión.

La fuerte dependencia de la dispersión con la longitud de onda (~λ^-4) supone que en la atmósfera la [[espectro electromagnético|luz azul]] se dispersa mucho más que la [[espectro electromagnético|luz roja]]. En la atmósfera, esto provoca que los [[fotón|fotones]] de luz azul se dispersen mucho más que los de longitudes de onda mayores a 490{{esd}}nm; por este motivo vemos el [[cielo]] azulado en todas direcciones y sólosolo lo vemos enrojecido cuando el Sol se encuentra próximo al horizonte, debido a que la luz atraviesa mucho más espesor de atmósfera y los rayos que nos llegan están muy empobrecidos en fotones azules, previamente dispersados. Cabe destacar que, a pesar del uso del término [[fotón]], la ley de dispersión de Rayleigh fue desarrollada antes de la invención de la [[mecánica cuántica]] y, por lo tanto, no se basa fundamentalmente en la teoría moderna sobre la interacción de la luz con la materia. No obstante, la dispersión de Rayleigh es una buena aproximación a la forma en que la luz es dispersada por partículas mucho más pequeñas que su longitud de onda.