Diferencia entre revisiones de «Barrera de potencial»
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Línea 81:
{{ecuación|
<math>T = \frac{|j_{\mbox{transmitida}}|}{|j_{\mbox{incidente}}|} </math>
||left}}
donde j<sub>incidente</sub> es la densidad de corriente en la onda que incide antes de alcanzar la barrera y j<sub>transmitida</sub> la densidad de corriente en la onda transmitida al otro lado de la barrera.
Línea 87:
{{ecuación|
<math>j_{\mbox{incidente}} = |A_r|^2 \frac{\hbar k_0}{m}</math>
||left}}
mientras que la asociada con la onda plana transmitida
{{ecuación|
Línea 95:
{{ecuación|
<math>T = \frac{|C_r|^2}{|A_r|^2}</math>
||left}}
Es interesante presentar una expresión aproximada para el coeficiente de transmisión para el caso en el que la energía de la partícula <math>E</math> es menor que la de la barrera <math>V_0</math>. Para ello consideremos una barrera con una anchura <math>a</math> grande. Si <math>a\rightarrow \infty</math>, el coeficiente <math>B_r</math> tenderá a cero para compensar que la exponencial <math>e^{k_1 x}</math> tiende a infinito. Así, la condición de [[continuidad]] de la función de onda en <math>x=a</math> se expresa en este caso simplificado como
{{ecuación|
| |||